文献[1—2]对反馈型正弦波振荡器的起振条件提出了一种新见解。由于起振问题是线性电路在零激励条件下的本征问题，因而应采用线性微分方程的理论方式处理起振过程，得到普适的电路起振判据：存在复数s。，使复频域中的环路增益(s。)=1，Re(s。)>0，且lm(s。)≠0。(s。正是微分方程通解所涉及的特征根，而(S。)=1是特征方程，以上条件说明特征根在右半平面。)并指出在接近平衡态时，电路起振的充分必要条件可以表达为相量形式，即以下(A)(B)两组条件之一得到满足：

式中(∞)是T(joJ)的幅角。文献[2]根据普适的电路起振判据，详细讨论了文氏电桥振荡器及变压器耦合振荡器中满足起振条件的元件参数范围，证实了这种复频域分析法对于判断电路能否起振具有很好的全域预测能力。文献[1]指出，用相量法分析，现有的常规振荡器能够满足T(jto。)>1，且呻(to)／a~l：．<0，这两条合在一起，才使电路可以起振。相量法的恰当应用与新电路设计的范例见文献[3]。

文将在以上工作的基础上，探讨电路起振时相量形式环路增益的可能变化形式，并辨析由此导致的电路不同终态。与此相伴的，是对振荡现象和振荡器工作机制的完整细分，和对相量法分析工具的适用性及其简便而合理的应用方式的新认识。

1近平衡态起振的延拓与振荡现象

以T(j)略大于1的近平衡态起振时，特征根在右半平面内接近于虚轴。如果改变元件参数使T(j)逐渐变得更大，特征根将渐渐远离虚轴。当特征根最后落在右半实轴时，电路不再能够起振。对于T(jto)小于1的情况也有类似分析。所以对于每个具体电路，能够起振的T(j)取值范围(可以称为“有效起振区间”)有可能是从1(不包括1)向右延拓至某个大于1的实数(不包括这个数本身)；也有可能是从1(不包括1)向左延拓至某个小于1的实数(不包括这个数本身)。

以式(1)中的(B)组条件实现近平衡态起振时，至少是实现了T(j∞。)<1的起振。在这种情况下，它还有进一步向左延拓至负数的可能，从而实现(j∞)为负值的起振!

总的来说，根据式(1)的(A)或(B)两组相量形式的起振条件，可以确知“有效起振区间”的下限或上限为“l”。

电路最终能否实现平衡振荡，则是另外一个问题。平衡条件为T(jto，)=1[4-6]，只是式中的T(jo~)是当信号X(t)逐渐增大后因元件参数改变而得到的相应值。

电路起振时如果满足

的非线性特性时，电路不能自动实现平衡振荡。其中发生的信号过程应当是：先产生增幅振荡，当信号达到一定强度后，振荡信号反而消失。这种信号过程不同于不能起振的电路中在电路接通后由于电流冲击而产生的减幅振荡信号衰减过程。这种具有新机制的信号现象可称为奇异振荡现象，相应的电路称为奇异振荡电路

2不同类型电路的起振条件分析

以下各电路均为最简形式的交流通路，以突出本质内容。在每种情况下所列举的电路个数以能够说明问题为限(T(jto．)大于1的起振是为了对比讨论而写下的)。以下每种情况都有更多的电路实例没有例举。本文中这些电路设计出来，主要目的在于有对比性地、系统性地对理论分析的各种可能性加以验证，但这并不妨碍其可能的实用价值。